摘要:二维原子晶体材料具有与石墨烯相似的晶格结构和物理性质, 为纳米尺度器件的科学研究提供了广阔的平台. 研究这些二维原子晶体材料, 一方面有望弥补石墨烯零能隙的不足; 另一方面继续发掘它们的特殊性质, 有望拓宽二维原子晶体材料的应用领域. 本文综述了近几年在超高真空条件下利用分子束外延生长技术制备的各种类石墨烯单层二维原子晶体材料,
其中包括单元素二维原子晶体材料(硅烯、锗烯、锡烯、硼烯、铪烯、磷烯、锑烯、铋烯)和双元素二维原子晶体材料(六方氮化硼、过渡金属二硫化物、硒化铜、碲化银等). 通过扫描隧道显微镜、低能电子衍射等实验手段并结合第一性原理计算, 对二维原子晶体材料的原子结构、能带结构、电学特性等方面进行了介绍. 这些二维原子晶体材料所展现出的优异的物理特性, 使其在未来电学器件方面具有广阔的应用前景.
最后总结了单层二维原子晶体材料领域可能面临的问题, 同时对二维原子晶体材料的研究方向进行了展望.
硅烯新奇的物理特性使越来越多的研究者利用各种实验技术来制备硅烯, 多个课题组通过在超高真空环境下利用分子束外延的方法实现了硅烯的二维生长. 例如, 在Ag(111)表面可生长大面积连续的硅烯[], 利用扫描隧道显微镜(scanning tunnelling microscope, STM)探测到硅烯表面的蜂窝状晶格如和所示. 通过STM高分辨扫描,
理论研究证明了自由状态下单层低起伏的蜂窝状结构锗烯也可以稳定存在, 如—, 并且在布里渊区的K点有狄拉克锥存在[]. 由于锗烯比石墨烯和硅烯的原子序数大, 所以其体系中会有更强的自旋-轨道耦合, 使锗烯在狄拉克点可以打开更大的能隙.
锗烯还具有优秀的拓扑性质, 计算结果表明[], 二维起伏的锗烯具有高达6.54 × 105 cm2·V–1·s–1的电子迁移率, 结构起伏引起的自旋轨道耦合作用打开的能隙可达23.9 meV, 这使得蜂窝状的单层锗烯可以在实验允许条件下实现量子自旋霍尔效应.
另外, 理论计算还表明掺杂的锗烯有希望成为高温超导体. 这些性质使锗烯在自旋电子学和量子计算等方面具有广阔的应用前景.
2018年, Deng等[]利用分子束外延的方法在Cu(111)表面生长了高质量的超平锡烯, 它显示了在Γ点处有面内s-p能带反转和自旋轨道耦合诱导带隙(约为0.3 eV). 晶格拉伸和强衬底相互作用协同稳定了零翘曲的几何结构, 通过衬底轨道滤波效应形成了pxy轨道的蜂窝状晶格,
这种多轨道蜂窝状的结构特点使得单层锡烯显示了拓扑上的非平凡特性. 此外, 考虑到近年来在超薄锡薄膜中发现的超导性, 外延锡烯可能成为研究二维超导甚至马约拉纳费米子的候选材料.
实验中, Feng等[]利用分子束外延的方法将单原子硼沉积到Ag(111)表面, 得到了单层硼烯, —为Ag(111)上硼结构的STM图和DFT计算模型. 通过STM研究发现了硼烯的两种单层结构, 这与之前理论上预测的不同周期三角形晶格(β12相和χ3相)结构相符,
并且单层硼烯与衬底间的相互作用较弱. 与此同时, 通过暴露氧气实验, 他们发现硼烯的氧化主要发生于边缘, 而其台面无明显变化, 甚至能看到台面上的条纹结构. 这说明单层硼烯具有很好的抗氧化能力, 使得单层硼烯器件在未来具有巨大的应用潜力.
这种二维晶体材料是由元素周期表中的d区元素组成的, 它的几何结构与石墨烯类似, 但该种二维蜂窝状材料比石墨烯具有更强的自旋轨道耦合作用. 由于过渡金属元素具有丰富的电学、磁学和催化性质, 因此对过渡金属单层的进一步研究是非常有必要的, 这种蜂窝状结构的过渡金属二维体系在纳米材料及其相关领域有良好的应用前景.
2014年, Zhang等[]制得层状黑磷薄片, 实现了厚度低至几纳米的场效应晶体管. 在室温条件下, 7.5 nm厚的薄片可实现约105漏极电流调制, 同时还发现10 nm厚的薄片电子迁移率高达1000 cm2·V–1s·–1.
这一结果证明了黑磷薄片在纳米电子器件的应用中具有巨大潜力. 2014年, Ye等[]制得1.0 μm沟道长度的少层磷烯场效应晶体管显示出194 mA/mm的高通电流, 并且空穴场效应迁移率可达286 cm2 ·V–1·s–1. 2016年,
Zhang等[]采用原位低温STM和DFT计算相结合的方法, 以黑磷为前驱体, 利用分子束外延生长技术在Au(111)上制备了单层蓝磷(), 是沿中红线的线轮廓谱图. 他们用一个(4 × 4)蓝磷单元解释了生长在Au(111)上的单层蓝磷的结构, 与(5 × 5)Au(111)单元相吻合, 并通过理论计算得到了验证.
研究者通过计算表明, 体相黑磷的带隙为0.3 eV, 单层磷烯的带隙为2.0 eV, 其带隙大小介于零带隙的石墨烯与大带隙的过渡金属硫化物之间, 为单层磷烯的能带结构.
磷烯作为单元素二维原子晶体材料, 其独特的原子结构和带隙优势使其在电子学、光学以及热电等方面更具研究意义. 实现大面积、高质量磷烯的制备, 将会使其在电子、光电子器件这一方面得到更进一步的应用.
2019年, Zhu等[]在Cu(111)衬底上制备了单层锑烯(—), 得到了高质量的具有翘曲结构的单层锑烯岛. 它在费米能级上表现出显著的一维拓扑边缘状态, 又进一步证明了这些拓扑非平凡边缘态是由一个p轨道流形作为原子自旋轨道耦合的结果而产生的. 建立的这种单层锑烯作为一类承载拓扑边缘状态的单层材料,
可应用于低功耗电子纳米器件和量子计算.
在各种过渡金属衬底上生长的二维h-BN具有惰性、高机械强度等与石墨烯互补的优异性能, 引发了研究者的极大兴趣. h-BN单层与石墨烯的结构相似性反映在1.6%的晶格失配中[], 因此其适用于垂直堆叠的范德瓦耳斯异质结构和杂化原子平坦层等相关应用. 此外, 单层h-BN可作为模板来控制原子、分子和纳米结构的自旋.
它具有较小的晶格失配且与h-BN相互作用也比较弱. 2017年, Schwarz等[]对Cu(111)上sp2键合的层状h-BN进行了定量结构测定. 通过STM()和LEED()等表征手段阐明了其横向结构, 得出h-BN与Cu(111)的外延生长关系.
功能化的单层氮化硼已经成为应用最广泛的材料之一, 例如: 氮化硼可以取代传统的SiO2作为石墨烯电学器件的衬底, 氮化硼与SiO2相比表面没有悬挂键, 可以提高石墨烯的迁移率. 另外,
单层氮化硼可以用来做抗氧化剂、润滑剂、疏水图层、绝缘导热材料()和深紫外发光材料等[].
研究表明[], 单层MoS2较于石墨烯的一个明显缺点是载流子迁移率低很多, 而迁移率降低的主要原因是MoS2内部结构缺陷的高度集中. 由此可见, 单层MoS2本征结构的缺陷类型和浓度以及空间分布对其电子性质至关重要.
缺陷不仅在电子器件应用中起着极其重要的作用, 还影响着材料的力学、光学及催化性能. 因此, 对于单层MoS2的固有缺陷还应有进一步研究, 充分发挥其在光电器件应用方面的优势.
Lu等[]在制备MoSe2过程中, 先用分子蒸发源将Se原子沉积到干净的Au(111)单晶表面. 之后用金属蒸发源将Mo原子沉积到已有Se覆盖的Au(111)表面. 通过STM扫描, 得到了单层MoSe2表面的原子分辨图像, 如所示.
MoSe2表面存在周期为23 ?的摩尔条纹和周期为3.29 ?的原子分辨. 值得注意的是, MoSe2晶格取向与摩尔条纹晶格取向一致, 并且摩尔条纹的周期是MoSe2晶格周期的7倍, 是Au(111)晶格常数的8倍, 所以观测到的是 (7
MoSe2晶格取向与衬底Au(111)晶格取向平行, 这与实验结果非常吻合. 给出的单层MoSe2的高度为6.1 ?. 这个高度比实验中测量高度(2.3 ?)大了很多(), 主要原因是MoSe2为半导体, 而Au(111)为金属.
研究者根据光致发光原理, 测量确定单层MoSe2有1.55 eV的直接带隙, 具有良好的热稳定性[]. 由于从体极限间接带隙到量子极限直接带隙的交叉, 使得光致发光峰的强度从少层到单层显著增强, 这与MoS2的行为类似. 更有趣的是,
单层MoSe2的电学能带为1.86 eV, 恰好在可见光波长范围内, 这使得单层MoSe2在光催化和太阳能电池等领域具有广阔的应用前景.
由于镍的成本较低且在地球的丰度大, NiSe2已被用作染料敏化太阳能电池的无铂对电极[]. NiSe2材料作为一种价格低廉、储量丰富的催化剂, 在水解等应用方面具有很大的潜力[-]. 近几年发现,
NiSe2纳米颗粒表现出极高的电催化和光催化效率, 研究者应深入探索NiSe2的各种优异性能, 使二维NiSe2材料应用前景更加广阔.
现已报道了制备原子级厚度WSe2纳米薄片的多种方法, 包括机械剥离法、化学剥离法、化学气相沉积法和超声法. 尽管机械剥离法的规模有限, 但它仍然是制备原子层厚度二维层状纳米薄片的一种强有力的方法, 可用于研究其固有的厚度相关特性. 2015年,
Liu等[]提出了通过分子束外延生长的方法制备了单层和双层WSe2, 结果显示无畴边界缺陷的原子平面外膜, 为近距离的原子分辨STM图像. 通过扫描隧道谱(scanning tunnelling spectroscopy,
STS)对同一样品的单层和双层WSe2畴进行测量, 发现随着厚度从单层增加到双层, 带隙逐渐缩小, 而且在单层和双层畴边界上存在带弯曲效应, 这种带弯曲现象似乎是由双层WSe2岛的边缘状态决定的.
第一性原理计算表明接触金属的d轨道有利于与单层WSe2形成低的接触势垒, 势垒高度较低且势垒宽度较窄. 单层WSe2是直接带隙半导体(), 其激子复合效率很高, 是WSe2/石墨烯光致发光光谱, 可以清楚看到在754
nm附近有很强的发光效应[].
meV的能带()和靠近层边界的能带边缘态结构. 二维拓扑绝缘体是基于量子自旋霍尔效应的低损耗自旋电子学器件的理想平台, 但现有的实验证明这种适合室温条件下大带隙体系的应用是不易实现的. 与剥落材料不同, 通过分子束外延生长的1T' WSe2薄膜应该很容易应用于大规模的器件制造,
如拓扑场效应晶体管. 成功制备的1T' WSe2薄膜扩充了大带隙量子自旋霍尔效应材料家族, 并激发了对新型量子自旋霍尔效应体系的进一步探索.
一般来讲, 二维原子晶体材料需要进行功能化或图案化才可能实现进一步的应用[,]. 例如, 在半导体产业中, 半导体材料需要先利用光刻技术图案化, 再进行电子掺杂或空穴掺杂, 进而形成p-n结和晶体管等. 二维原子晶体材料的功能化可以通过多种方式实现, 例如,
将分子或原子沉积到二维原子晶体材料表面实现掺杂, 或者引入另一种二维原子晶体材料构建叠层结构等. CuSe表面存在纳米尺度自然图案化的三角形孔洞结构, 利用这种天然存在的模板, 研究者们实现了二维材料表面的功能化. 他们将铁原子(Fe)和酞菁铁分子(FePc)分别沉积到单层CuSe表面,
发现Fe原子仅吸附在三角形孔洞内部形成Fe13Se7团簇, FePc分子则会选择性吸附在非孔洞区域, 如和所示. 这种原子或分子的选择性吸附, 预示着单层CuSe二维原子晶体材料潜在功能化应用前景.
相比于具有三角形孔洞结构的CuSe, Gao等[]通过控制Se原子的添加量, 成功地构筑了具有一维摩尔条纹的单层CuSe二维原子晶体材料, 如所示. STM和LEED结果显示, 该单层硒化铜呈现稍有扭曲的蜂窝状结构, 硒化铜的蜂窝状结构沿着Cu(111)高对称方向拉伸,
与衬底形成了一维摩尔条纹. 详细的结构表征发现, CuSe 3个高对称方向的晶格参数显著不同, 其中在平行于一维摩尔条纹方向CuSe的晶格明显大于其他两个方向, 因此形成了一维摩尔条纹结构. 此外, DFT计算发现平面蜂窝状结构的单层CuSe可以稳定存在(),
并且在费米面附近具有受镜面对称保护的围绕着Г点的两个闭合的狄拉克Nodal-line费米子. 构成这两个闭合的狄拉克Nodal-line的3条能带中, 2条开口向下的能带和1条开口向上的能带分别由硒化铜的平面内轨道(Se 使得构成狄拉克Nodal-line的由平面外轨道贡献的开口向上的特征能带消失,
这与ARPES测量结果符合. 另外, 他们通过第一性原理计算研究了弱耦合衬底石墨烯上的单层硒化铜的电子结构. 结果证实, 弱耦合衬底上的单层硒化铜的拓扑性质可以被很好的保持下来, 是研究二维狄拉克Nodal-line拓扑物性的新平台.
2)二硒化钯. 层状过渡金属二硫化物通常结构为1T, 2H和1T', 而二硒化钯(PdSe2)有着非常独特的结构, 属于斜方晶系. 单层PdSe2每个Pd原子与4个Se原子成键, 构成特殊的五边形原子结构.
2017年9月Oyedele等[]报道了从块状晶体中剥离的少层PdSe2. 微吸收光谱学和第一性原理计算揭示了这种材料从0 (体状)到1.3 eV (单层)的宽带隙变化. 他们利用偏振拉曼光谱对PdSe2的拉曼振动模态进行了识别,
并从与厚度有关的拉曼峰大位移中发现了较强的层间相互作用. 由PdSe2制成的场效应晶体管显示可调谐的双极性电荷载流子传导, 具有158 cm2·V–1·s–1的高电子场效应迁移率. 2018年, 带隙位移为0.2
eV, 这种自底向上制造的低维PdSe2具有很大的潜在应用.
3)三硒化二铋和三碲化二铋. 拓扑绝缘体(topo-logical insulators, TI)是凝聚态物理领域中最具研究价值的材料之一,
而三硒化二铋(Bi2Se3)和三碲化二铋(Bi2Te3)是迄今为止发现的最理想的拓扑绝缘体[,], 它们体相的带隙约300 meV.
Bi2Se3在每个表面都有一个狄拉克锥(Dirac cone)和相对较宽的带隙(0.3 eV), 使其适合应用于低功耗电子器件、自旋器件等方面.
Zhang等[]发现了通过MBE技术在双层石墨烯上生长的Bi2Se3薄膜可以在狄拉克表面打开带隙. Chae等[]根据此实验发现, TI/非TI异质结构中存在的应力和邻近效应是除了厚度之外调控拓扑表面态可行的办法之一.
大多数实现拓扑超导体的尝试都是基于Bi2Se3, Bi2Te3类材料. Bi2Te3是一种层状材料,
Bi2Te3/NbSe2异质结的Bi2Te3薄膜厚度大于4QL. 近年来的研究表明, 由拓扑绝缘体材料和其他材料组成的异质结构为自旋电子、量子器件等方面的应用提供了一个新方向.
量子自旋霍尔效应; 场效应晶体管; |
高温超导体; 自旋极化电输运; |
负热膨胀系数; 热电材料 |
自旋轨道耦合诱导带隙约0.3 eV; |
拓扑超导体; 近室温量子霍尔效应 |
强自旋轨道耦合作用; 磁矩为1.46 μB |
拓扑绝缘体; 金属氧化物半导体场效应晶体管 |
热电材料, 热电优值高达2.4 |
能隙为6 eV的绝缘体; | |
高功率电子学器件; 低摩擦材料; | |
场效应晶体管的介电层; 深紫外探测器件; 抗氧化涂层 | |
能隙2 eV; 螺旋状自旋结构; 自旋动量锁定; 自旋电子学器件; 气体传感器 | |
双激子态; 谷霍尔效应; 谷赝自旋 | |
室温下二维铁磁性; 超高导电性、电荷密度波 | |
周期孔洞结构用于选择性吸附; | |
节线型狄拉克费米子能带结构; 拓扑非平庸的量子自旋霍尔态 | |
节线型狄拉克费米子能带结构; 拓扑非平庸的量子自旋霍尔态 |
在单层二维原子晶体材料领域, 特别是材料制备方面, 已经取得了一些重要成果, 但仍有几个方面亟待深入研究.
1)到目前为止所进行的研究仅仅打开了单层二维原子晶体材料研究大门, 需要探索和制备的二维原子晶体材料还有很多. 虽然分子束外延方法制备的单元素二维原子晶体材料的种类已经接近饱和, 但是实验上制备双元素二维材料还有很大的空间, 比如: 理论预测可以稳定存在的单层过渡金属二硫属化合物至少40余种,
然而实验中只合成了其中的10余种, 很多具有优异物理性质的过渡金属二硫属化合物还没有通过分子束外延方法合成, 比如, 单层二维磁性薄膜, MnSe2和FeSe2等[]. 另外,
超高真空条件下利用分子束外延方法制备三元素及以上的单层二维原子晶体材料鲜有报道. 虽然多种元素组合构成的二维材料的结构更加复杂, 但其会存在更多新颖的物理化学性质, 比如: 通过对双元素二维材料添加第三种元素, 可实现二维材料体系的掺杂和应力的施加, 达到对二维材料性能调控的目的. 可以预期,
利用不同元素组合成的二维材料将会大大提升二维材料物理化学性能的空间.
2)衬底是MBE方法制备二维材料过程中必不可少的条件之一. 衬底既是二维材料的载体, 也可能是二维材料生长过程中的催化剂. 因此, 衬底的晶格大小, 晶格对称性, 热学稳定性等都将显著影响目标二维材料的制备, 以及二维材料的质量、形貌及物理化学特性. 在部分高质量的二维材料样品中,
二维材料与衬底之间的相互作用较强, 破坏了自由单层二维材料本征的物理特性, 限制了二维材料的应用. 因此, 需要开发一种新转移技术, 在不破坏二维材料质量和尺寸的基础上, 能够将与衬底相互作用较强的二维材料转移到绝缘衬底上. 还可以将这种二维材料在弱相互作用衬底或绝缘衬底上进行制备,
进而获得具有本征物理性质的二维材料. 另外, 超高真空条件下分子束外延方法制备的二维材料体系中, HOPG和双层石墨烯/碳化硅两个衬底与所制备二维材料的相互作用弱, 是比较适合生长的衬底. 在最近的研究成果中[], 研究者利用衬底上的石墨烯作为新的生长基底. 由于石墨烯足够薄,
衬底原子的势场能够穿透石墨烯, 使得外延生长可以在石墨烯上进行. 因为石墨烯的分隔作用, 衬底材料和外延薄膜之间只存在弱范德瓦耳斯力, 使得外延薄膜比较容易剥离和转移. 由此可见, 石墨烯也是分子束外延方法制备二维原子晶体材料的候选衬底材料.
3)近年来, 研究者们利用分子束外延方法合成了大量体相为层状材料的二维原子晶体材料, 比如: 石墨烯, 过渡金属二硫化物等. 然而, 体相为非层状的二维材料的研究十分缺乏, 这为寻找新的具有优异性能的二维原子晶体材料提供了方向. 其中体相为非层状的二维过渡金属单硫化物材料在近年来取得了一些重大突破.
例如: 分子束外延方法制备的单层碲化银和无孔洞硒化铜二维材料都具有狄拉克节线费米子能带结构, 并且存在拓扑非平庸的量子自旋霍尔态, 可以作为新型电子器件的候选材料[,,]; 分子束外延方法制备的具有三角形孔洞阵列的单层硒化铜二维材料,
可以作为磁性原子和功能分子选择性吸附的理想模板, 在高密度信息存储方面有巨大的应用潜力[]. 因此, 从理论和实验这两方面继续探索类似的体相非层状的二维过渡金属单硫属化合物材料, 将会进一步推动二维材料的发展.
注:括号中Ag的数据一般不用作标定。 思考题 X射线光电子能谱仪有哪些基本组成部件,它们各有何功用? 为什么说超高真空(UHV)是进行表面研究的必要条件? XPS检测对样品有何一般要求? XPS的检测灵敏度一般是多少? 4.4.1、半球扇型分析器(HSA、CHA) 原理:对应于同心半球内外二面的电位差值,只允许一种能量的电子通过,连续改变二面间的电势差值,就可以对电子动能进行扫描,获得电子强度与电子动能的关系- 即能谱图。 优点:具有双聚焦特点,透过率和分辨率都很高,加减速电场比较容易实现。 在电子收集端,可采用单通道和多通道电子倍增器,以提高分析速度。 半球扇型分析器(HSA、CHA) 半球面静电能量分析器由内外半球组成,半径分别为R1和R2,在两半球上加上负电位。当被测电子以能量E0进入能量分析器的入口后,在两个同心球面上加控制电压后使电子偏转,在出口处的检测器上聚焦。 动能为 E0 = ?V.q.H的电子将沿半径为R0的圆形轨道行进。H为几何常数, 1/H = (R2 / R1 – R1 / R2)由于R0, R1和R2是固定的,改变V1和V2将可扫描沿半球平均路径运动的电子的动能。 半球面分析器由于球对称性,它有两维会聚作用,因而透射率和分辨率很高。 能量分辨率依赖于分析器几何参数和入射电子的角偏向。 这里w为入口和出口狭缝的平均宽度,a是引入电子的入射角。 虽然低通过能可改善分辨率,但电子传输率在低能时会减小,并信噪比从而恶化。 预减速透镜 为进一步提高分析器性能,常在分析器前加一多级预减速透镜。 采用了预减速透镜后,谱仪有两种不同的工作模式:固定分析器能量(CAE)和固定减速比(CRR)。 CAE模式固定分析器偏转聚焦电压而扫描透镜电压,减速进入能量分析器的电子到一固定的动能,称为通过能E0,所以它具有对全部能量范围有恒定的分辨率的优点。 4.4.2、筒镜型分析器(CMA) CMA较CHA具有较大的传输率。传输率定义为发射的与检测到的俄歇电子之比。由于俄歇峰通常比光电发射峰宽,因而并不需要高分辨分析器(CHA),需要高的(角)收集效率和较大传输率。独立的俄歇能谱仪常用筒镜分析器(Cylindrical Mirror Analyzer)。 柱镜分析器特性: 大接收角(2p),传输效率高 通常包含集成电子枪 通过改变内外柱上的电位来进行扫描俄歇电子能量 一般CMA没有前减速装置使俄歇电子减速到固定能量,所以分析器分辨率随电子动能而变。 4.4.3、检测器 由于电子能谱检测的电子流非常弱,一般在10-11?10-8A,现在商品仪器一般采用电子倍增器来测量电子的数目。电子倍增器主要有两种类型: 通道电子倍增器(CEM)和多通道板(MCP)。 通道电子倍增器由一端具有锥形收集开口另一端为金属阳极的螺旋形玻璃管构成,其内壁涂有高电子发射率的材料(PbO-SiO2),两端接有高电压。当一个电子打到锥形口内壁后,可发射出更多的电子,并进一步被加速和发生更多的级联碰撞,最后在阳极端得到一较大的电子脉冲信号,可有107?109倍的电子增益。 为提高数据采集能力,减少采集时间,近代谱仪越来越多地采用单通道电子倍增器阵列来作为检测器。这些单通道电子倍增器沿能量色散方向排列,每一个都收集不同的能量,其输出最后由数据系统按能量移位后相加。 多通道板检测器是由多个微型单通道电子倍增器组合在一起而制成的一种大面积二维检测器,也称位敏检测器(PSD)。多通道板电子检测器常用于平行地采集二维数据场合。如以X-Y阵列平行地采集光电子像,以X-能量阵列平行地采集线扫描谱,以能量-角度阵列平行地采集角分辨XPS谱。 * 4.5.1、对样品的一般要求: UHV兼容性,样品稳定、不分解、无挥发性 样品无放射性、无剧毒性、无强磁性 样品要充分干燥 粉末样品要尽量细 薄片块状样品表面要平整 4.5、样品的制备和处理 4.5.2、样品的保存和传递 由于电子能谱的表面灵敏性,样品的污染和处理将严重影响测试结果可靠性。 在样品的保存和传递过程中应尽量避免样品表面被污染。在任何时候,对被分析样品的表面都应尽量少地接触和处理。不可用手触摸样品表面。 样品应保存在干燥容器中,并避免其它挥发物质及样品间的交叉污染。避免高温环境。 尽量制备新鲜样品进行测试。 样品的保存和传递 样品传递过程中最好使用透明材料制
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