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拉曼散射和布里渊散射资料
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2014非线性光学06 受激拉曼散射与受激布里渊散射a.ppt38页
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*/37 受激布里渊散射是光波受相干弹性声波或声学支声子的相干散射。它也分为 Stokes 布里渊
和 Anti-Stokes 布里渊
ASBS , 入射光子在介质中产生 SBS光子和ASBS光子, 二者同时存在。由于声波频率 要低于分子振动的频率
。因此,SBS光子和ASBS更靠近激发光频率, 有较小的频移量
相对于RS 。
介质内的声波场可由泵浦光场产生： 电致伸缩效应：在外加电场的作用下，材料将被压缩。这是由于介质内的带电质点在外加电场的作用下将离开平衡位置而移向场强增加的区域。这一个力称之为电致伸缩力。
光学吸收：高光强区域内介质对光的吸收，导致这一区域内的介质膨胀，引起介质密度发生变化激发声波。 2、受激布里渊散射 */37 受激BS是声波场
、泵浦光场
和散射光场
相互耦合作用的结果。三个波之间满足能量和动量守恒
受激 Brillouin 散射与受激 Raman 散射一样具有明显的方向性和阈值性。由于声子的传输方向是任意的，因此在各个方向都存在散射光。但只有与同方向或反方向的散射光，才经历最长的散射路程，因而是最强的散射过程。其它方向上的散射可以忽略不计，这也就是受激Brillouin 散射的方向性。
3、受激布里渊散射的物理过程 根据布里渊散射斯托克斯光动量匹配关系，确定布里渊频移。声波波矢
间的关系为 ，
是介质中的声速。因为声速比光速要小几个数量级，可认为 ，
*/37 当 时， ， 。表明实际上前向的受激布里渊散射不会发生。 当 时，
取最大值， ，后向布里渊散射有最大频移。测出后向布里渊散射频移 ，可计算声速。 四、受激布里渊散射经典理论描述 1、介质极化以及声波场的产生 光电场引起介质的电致伸缩效应用电致伸缩系数
光场通过介质
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